工程流体力学笔记暂记16(欧拉积分和伯努利积分)

最新推荐文章于 2025-01-22 16:11:16 发布
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博客主要讲述兰姆运动方程的特殊情况化简，还提及将方程向流线方向投影，流线方向为速度方向。

兰姆运动方程的特殊情况化简
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将方程向流线方向投影 流线方向即速度的方向
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mooc《工程流体力学》笔记
my blogs include programming, math, physics.回首过去，放眼未来。
02-16 1796
前言 一元流动：运动参数为坐标与时间的函数，如描述速度，u=u(x,y,z,t)为三元流动，u=u(x,y,t)为二元流动，u=u(x,t)为一元流动。 课程参考教材：《工程流体力学基础》韩占忠 王国玉 补充 https://wenku.baidu.com/view/f9aee94a0812a21614791711cc7931b764ce7b6f.html 描述流体运动的两种方法：拉格朗日法、欧拉法 拉格朗日法加速度与欧拉法加速度的关系： 恒定流：u=u(x,y,z)，非恒定流：u=u(x,y,
精选资源
流体力学流体力学课堂笔记
04-26
针对"流体力学流体力学课堂笔记"这一主题，我们可以深入探讨以下几个关键知识点： 1. **基本概念**：流体力学的基础包括流体的性质，如压强、密度、粘度等。流体静力学关注在平衡状态下流体的压强分布，如帕斯卡...
约翰伯努利定积分
weixin_30595035的博客
01-13 255
转载于:https://www.cnblogs.com/hanford/p/6281507.html
空气动力学突击2
weixin_47037146的博客
05-26 4052
1.描述流体运动的方法 拉格朗日方法P49 这种方法也称为质点系法。通过标示确认所有流体质点，然后记录每个质点在不同时刻的位置坐标，从而达到对整体流动行为的了解。就是观察这跟随流体质点，记录该质点的运动历程。 设在初始时刻t0t_0t0​时，把流体质点的位置坐标(a,b,c)(a,b,c)(a,b,c)作为该质点的标识符，在任意时刻质点的空间位置坐标可以表示为： x=x(a,b,c,t)x=x(a,b,c,t)x=x(a,b,c,t) y=y(a,b,c,t)y=y(a,b,c,t)y=y(a,b,c,t
伯努利方程（压力与流量的关系）
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weixin_34238633的博客
09-21 1万+
伯努利方程 Bernoulli equation 流体宏观运动机械能守恒原理的数学表达式。1738年瑞士数学家D.伯努利在《水动力学──关于流体中力和运动的说明》中提出了这一方程。它可由理想流体运动方程（即欧拉方程）在定态流动条件下沿流线积分得出；也可由热力学第一定律导出。它是一维流动问题中的一个主要关系式，在分析不可压缩流体的定态流动时十分重要，常用于确定流动过程中速度和压力之间...
欧拉积分法理解总结
wangshuailpp的博客
09-10 1万+
欧拉法的主要思想是用当前时刻的值y(k)  + 当前时刻  y’(k)*h（积分步长）来近似替代y(k+1)时刻的值。这种方法主要的误差来源于，在h区间内y’(t)是变化的，而这里我们都用y(k)替代了。数值积分法是求定积分的近似值的数值方法。即用被积函数的有限个抽样值的离散或加权平均近似值代替定积分的值。求某函数的定积分时，在多数情况下，被积函数的原函数很难用初等函数表达出来，另外，许多实际问题
流体力学基础——简介
weixin_44386973的博客
11-16 1136
博客知识是北京航空航天大学能源与动力工程学院的教师王洪伟老师制作的，讲解的深入浅出，幽默风趣，配合动画，非常容易明白。学习笔记与诸君共勉！
《船舶流体力学》知识点总结——1.绪论
qq_34764167的博客
01-14 2164
在备考《船舶流体力学》过程中自己整理了一份知识点总结的复习文档，在这里分享给大家，供大家参考，希望可以给大家提供帮助，后续将依次按照绪论、流体的基本性质、流体静力学、流体运动学、流体漩涡运动、势流基本理论、水波基本理论、粘性不可压流体流动基本理论、边界层理论和相似分析这十个部分对《船舶流体力学》（陈建平版本）这本书的内容进行知识点总结，本章为绪论部分。
流体力学
最新发布
sycc512的博客
01-22 3616
流体在边界层的内外侧流动性质差别很大，在边界层内侧，速度梯度很大，流体因为黏性力速度降低得很快，而在分界层外侧，流体速度几乎受到的影响较小。：雷诺数较小时，黏性力对流体的作用占主导地位，流体流动比较平稳，呈现层流状态，流体质点沿着平行于管道轴线或物体表面的方向做有规则的分层流动，各层之间互不混合。湍流是指流体在流动时，流体质点除了有沿着流动方向的总体运动外，还存在着强烈的无规则脉动和混合，流体质点的运动轨迹极其复杂且不规则，流体的速度、压力等物理量在时间和空间上都呈现出随机变化的特性。
一本带有流体力学笔记的书_Jupyter Notebook_TeX_下载.zip
04-10
《流体力学笔记》是一本深入探讨流体力学理论与应用的资料，它采用Jupyter Notebook的形式编写，结合了TeX排版，提供了一种交互式的学习体验。Jupyter Notebook是一种开源的Web应用程序，允许用户创建和分享包含代码...
考研专业课参考：流体力学课堂笔记
作为考研专业课复习资料，这份流体力学课堂笔记对于考生来说具有很高的参考价值。以下是一些流体力学的关键知识点： 1. 基础概念：首先需要理解什么是流体，以及流体的两种状态：连续介质和可压缩流体。要掌握密度...
生物化学 核磁共振 氢谱 n+1定律 邻碳耦合 同碳耦合
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12-04 1万+
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工程流体力学笔记2(描述流体运动的两种方法：拉格朗日法和欧拉法)
ResumeProject的博客
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拉格朗日法：最普遍的方法 欧拉法：随体坐标 物质运动的普遍原理 ：质量守恒定律 牛顿第二定律 能量守恒定律 描述流体运动的两种方法 空间点不同时刻由不同质点占据 所以空间点的物理量是占据该点的物理量 拉格朗日方法： 四台摄像机 欧拉方法： 对整个空间连续拍照 拉格朗日法自变量是初始位置 同时和时间有关 可建立位置方程 在求质点速度时 由于位置abc是不发生变化的 所以全微分可以写为偏微分 位置只随时间变化 加速度 位置对时间的二阶偏导 我们得到速度加速度的表达式后就可以把质点的其他参数B随着时间的
工程流体力学笔记暂记8(伯努利方程的推导)
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10-18 9176
伯努利方程是能量守恒与转化定律在流体力学中的体现 有广泛的应用 推导： 侧面与Z方向的夹角为ceita 由于DZ非常小 所以及侧面的压强为p+0.5dp 略去高阶小项可化为压强的全微分 重力场中的理想流体的定常流动 在微元流管 微元流管的极限为流线 对于这一方程 当位置不变（dz为零）dp dv异号 即速度增加 压强减小 令一方面 当速度保持不变（dv为零）dp dz 也是异号 以上就是 理想流体一维定常流动的运动微分方程 对其进行积分就得到了广义伯努利方程 A 方程表示的是物理意义 B 方程表示的是
工程流体力学笔记暂记3(流体运动的基本概念：流动的分类，迹线和流线+流线的计算例题)
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10-16 7211
定常流动 ：当地导数为零变化只与迁移有关 迁移倒数为零（整个空间的性质都一样） 变化只与 均匀流动 不同点的速度相同 迹线 彗星在运动当中会产生一个很长的尾线 流线的性质 ：在非定常流中通一点的流线与迹线并不重合 而且不同时刻过同一点的流线相互亦不重合 流线的微分方程：叉乘的结果为零 则其在三个方向的分量均为零 建立的流线的微分方程 可将速度场的方程带入到流线的微分方程中去 通过积分的到流线的方程 即可在场中画出流线 例题 ...
工程流体力学笔记暂记29 (局部损失系数)
ResumeProject的博客
11-25 6992
在计算局部损失时最重要的是确定局部损失系数，在工程中局部损失系数大部分是由实验得到的，只有一种是由理论分析得到的 管道截面突然扩大的局部损失系数 如图在截面突然扩大的区域 速度不会突然的增加 流体沿流线方向逐渐增加 因此在jianhuan处会产生漩涡 由于我们所取的两截面的间距无限小 因此可以忽略沿程损失 为了确定两截面的压强差 我们取一控制体 建立该控制体的动量方程 从而 因为水平问题不考虑重力 p表示的是间环处的压强 V1V2关系可由不可压流体的连续方程的到 V1的平方/2g表示的是速度水头
生物化学笔记：电阻抗基础+电化学阻抗谱EIS+电化学系统频率响应分析
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07-06 6015
阻抗通常用复数表示（这是一个二维表示），包括实部（用来表示电阻成分，对幅值的影响）和虚部（用来表示电感或电容成分，对相位的影响）。
工程流体力学笔记暂记20 (速度势与流函数的求解)
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11-22 5349
以上势函数的求解中注意第三行的第二个对y的积分背积函数是xy的二元函数 c是与我们所选取的积分路径有关的
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