【电磁波】基于matlab模拟导电圆柱体的电磁波散射和报告

Matlab模拟导电圆柱体电磁波散射

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🔥 内容介绍

在电磁兼容(EMC)、雷达目标探测、无线通信等领域,电磁波散射是核心物理现象 —— 当电磁波遇到导体、介质等障碍物时,会发生能量重新分布,形成散射场。其中,导电圆柱体(如金属杆、电缆、雷达天线支撑杆等)作为典型的规则散射体,其散射特性是研究复杂目标散射的基础,也是验证电磁仿真方法有效性的 “标准案例”。本文将从散射原理、核心模拟方法、仿真平台搭建到结果分析,系统讲解导电圆柱体的电磁波散射模拟过程,为工程应用提供理论与实践支撑。

一、导电圆柱体电磁波散射的基础原理

要实现精准模拟,需先明确导电圆柱体散射的物理本质、入射条件与核心参数,这是后续模拟的理论基石。

1. 物理本质:理想导电体的边界条件

理想导电圆柱体(电导率 σ→∞)的电磁特性由理想导体边界条件决定:

  • 电场切向分量为零:在导体表面,电磁波的电场切向分量(E_t)必须为零,否则会产生无限大电流,违背物理规律;
  • 磁场法向分量为零:磁场的法向分量(H_n)在导体表面同样为零,确保磁场线无法穿过理想导体;
  • 感应电流与散射场的产生:入射电磁波的电场会在导体表面感应出传导电流,该电流作为 “二次辐射源”,向外辐射电磁波,即散射场。散射场与入射场的叠加,形成空间总电磁场分布。

2. 入射电磁波的典型形式

⛳️ 运行结果

📣 部分代码

      % Vacuum permittivity (F/m)

mu0 = 4*pi*1E-7;      % Vacuum permeability (H/m)

c = 1/sqrt(eps0*mu0); % vacuum light speed (m/s)

% Define incident wave properties

freq = 1E9;           % 1GHz frequency 

lambda = c/freq;      % wavelength (m)

k0 = 2*pi/lambda;     % wavevector (1/m)

amp = 1;              % amplitude

lenBox = 10 * lambda; % size of the simulation domain 

% Define the cross-sectional shape of the cylinderical scatterer

Z0 = 1;               % impedence

sides = 4;            % number of sides of the scatterer (4 stands for a square)   

sideN = 10;           % # of elements per side 

N = sideN * sides;    % total number of elements

len = 3 * lambda * sind(180/sides);  % side length  

dlen = len / sideN;   % length of each element

NBox = floor(lenBox/dlen)+1;  % total number of elements in the simulation domain

rot = 0;              % rotation (degree)

deg=[0:1:361];  % generate a circle 

circlex=cosd(deg);

🔗 参考文献

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