44、双导体线路的入射场激励分析

双导体线路的入射场激励分析

1. 均匀平面波激励下的线路模型

在研究双导体线路的入射场激励时，均匀平面波是一种常见且有用的激励形式。考虑一条双导体线路，其导体位于 x - z 平面，位置分别为 x = 0, y = 0 和 x = d, y = 0，且从 z = 0 延伸到 z = L。

1.1 频域表示

均匀平面波的频域表示为：
(\vec{\hat{E}}_{inc}(x, y, z, \omega) = \hat{E}_o(\omega) \left(e_x \vec{a}_x + e_y \vec{a}_y + e_z \vec{a}_z \right) e^{-j\beta_x x} e^{-j\beta_y y} e^{-j\beta_z z})
其中，(e_x)、(e_y)、(e_z) 分别是入射电场矢量在 x、y、z 轴上的分量，(\beta_x)、(\beta_y)、(\beta_z) 是沿各坐标轴的相位常数。

1.2 时域表示

将频域表示转换到时域，可得：
(\vec{E}_{inc}(x, y, z, t) = \left(e_x \vec{a}_x + e_y \vec{a}_y + e_z \vec{a}_z \right) E_o \left(t - \frac{x}{v_x} - \frac{y}{v_y} - \frac{z}{v_z} \right))
其中，(E_o(t)) 是电场的时域形式，(v_x)、(v_y)、(v_z) 是沿各坐标轴的传播速度，具体表达式为：
(v_x = \frac{\omega}{\beta_x} = -\frac{v}