【流体学】基于LBM流体仿真以模拟流经多孔介质的流动附Matlab代码和报告

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🔥 内容介绍

在地下水污染修复、油气资源开采、燃料电池散热等领域,流体在多孔介质中的流动规律是核心研究课题。多孔介质(如土壤、岩石、泡沫材料)内部结构复杂,充满相互连通的孔隙与曲折的通道,传统计算流体力学(CFD)方法难以精准捕捉其微观流动特性。而格子玻尔兹曼方法(LBM, Lattice Boltzmann Method) 凭借微观粒子模拟的独特优势,成为揭示多孔介质中流体流动机制的强大工具,为工程应用提供了高精度的仿真支持。

一、多孔介质流动:微观复杂性与宏观挑战

多孔介质中的流体流动是微观孔隙尺度流动与宏观宏观渗流行为的结合,其复杂性源于介质结构与流体运动的多尺度耦合。

(一)多孔介质的结构特征

多孔介质的核心特征是 “孔隙率”(孔隙体积与总体积之比)和 “渗透率”(表征流体通过能力的参数),这些参数由其微观结构决定:

  • 孔隙形态:从土壤的不规则颗粒堆积,到砂岩的裂隙网络,再到海绵的三维连通孔道,孔隙的形状、大小、分布直接影响流体的流动路径。
  • 连通性:孔隙之间的连通程度决定了流体能否形成连续流动 —— 高连通性介质(如滤布)中流体流动顺畅,低连通性介质(如某些致密岩石)中可能存在流动 “死区”。
  • 非均质性:多数天然多孔介质(如地层)存在空间非均质性,不同区域的孔隙率和渗透率差异显著,导致流体流动呈现明显的各向异性。

这些特征使得流体在多孔介质中的流动表现出与宏观管道流动截然不同的规律,如流速分布不均、压力损失非线性、存在吸附与扩散现象等。

(二)传统方法的局限性

传统 CFD 方法基于连续介质假设,通过求解 Navier-Stokes 方程描述流体流动,但在多孔介质仿真中面临两大瓶颈:

  • 网格划分困难:复杂孔隙结构需要极其细密的网格才能准确表征,导致计算量呈指数级增长,甚至超出普通计算机的处理能力。
  • 微观机制缺失:连续介质模型难以描述孔隙尺度的流动细节(如壁面滑移、毛细作用),而这些微观行为恰恰是宏观渗流特性的根源。

相比之下,LBM 从微观粒子的运动与碰撞出发,通过统计平均得到宏观流动参数,天然适合处理复杂边界和微观流动问题,为多孔介质仿真提供了全新思路。

二、LBM 的核心原理:从粒子运动到宏观流动

LBM 的思想源于分子动力学,但通过简化粒子运动规则,在计算效率与物理精度之间取得平衡,其核心是通过模拟大量虚拟粒子的碰撞与迁移,再现流体的宏观行为。

(一)格子离散与粒子分布函数

LBM 将连续的物理空间离散为规则的格子(如二维 D2Q9 模型、三维 D3Q19 模型),每个格子节点上的流体状态由分布函数 f_i (x,t) 描述 —— 表示在时刻 t、位置 x 处,沿第 i 个方向运动的粒子数密度。

以二维 D2Q9 模型为例,空间被划分为正方形网格,每个节点与周围 8 个相邻节点相连,加上静止粒子,共 9 个运动方向(i=0-8)。粒子的运动速度为常数(与格子间距 Δx 和时间步长 Δt 相关),确保在每个时间步内,粒子恰好从一个节点迁移到相邻节点。

(二)演化方程:碰撞与迁移的循环

⛳️ 运行结果

📣 部分代码

(obst)

%%%%%%%%%%%%%%%% OUTER BOUNDS %%%%%%%%%%%%%%%%%

L = ny-2; 

H = y-nx/ny;

u = 4*U/(L^2)*(H*L-H.^2);

v = zeros(nx,ny);

%%%%%%%%%%%%%%%% INSTANTIATION %%%%%%%%%%%%%%%%%

tau = 0.5+3*U*ny/Re;

%tau = 1/(0.5+6*U*r/Re);

w = [4/9,1/9,1/9,1/9,1/9,1/36,1/36,1/36,1/36];

cx=[0 1 0 -1 0 1 -1 -1 1];

cy=[0 0 1 0 -1 1 1 -1 -1];

oppdir=[1 4 5 2 3 8 9 6 7];

c=[cx;cy]';

% u = zeros(ny,nx);

% v = zeros(ny,nx);

%rho = ones(ny,nx);

rho = 1;

feq=zeros(9,nx,ny);

f=zeros(9,nx,ny);

fnx=zeros(9,nx,ny);

for i=1:9 

    feq(i,:,:)=w(i)*rho.*(1+3*(c(i,1)*u+c(i,2)*v)+ 9/2*(c(i,1)*u+c(i,2)*v).^2 - 3/2*(u.^2+v.^2)); 

end;

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