工程流体力学笔记暂记39 (微弱扰动在空间流场中的传播)

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本文探讨了微弱扰动在一维管道中沿管壁以当地声速进行传播的现象。当存在亚声速气流时，扰动的速度会受到气流速度的影响。通过分析，可以更深入地理解此类扰动的传播特性。

上一节课发现微弱扰动 以当地声速传播
由于管壁的限制微弱扰动只能沿管壁做一维传播

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当气流以亚声速V向前运动时 处于一固定点的产生的速度为微弱扰动
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mooc《工程流体力学》笔记
my blogs include programming, math, physics.回首过去，放眼未来。
02-16 1797
前言 一元流动：运动参数为坐标与时间的函数，如描述速度，u=u(x,y,z,t)为三元流动，u=u(x,y,t)为二元流动，u=u(x,t)为一元流动。 课程参考教材：《工程流体力学基础》韩占忠 王国玉 补充 https://wenku.baidu.com/view/f9aee94a0812a21614791711cc7931b764ce7b6f.html 描述流体运动的两种方法：拉格朗日法、欧拉法 拉格朗日法加速度与欧拉法加速度的关系： 恒定流：u=u(x,y,z)，非恒定流：u=u(x,y,
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学习笔记——各种需要补充的知识 1. 色散、耗散、扩散 数值耗散：耗散是能量的损失。耗散和扩散是相关联的，扩散是物质向四周飘散的现象，所以正是因为有色散才有耗散，这就说明了扩散和耗散是相关的。（偶数阶导数） 数值色散: 是一种与波有关的波动现象。每个阵型的传播速度相同，那就说明是无色散的。在数值中，波动方程ut+aux=0,utt=a2uxxu_{t}+a u_{x}=0, u_{t t}=a^{2} u_{x x}ut​+aux​=0,utt​=a2uxx​就是无色散的，而ut=uxxxu_{t}
工程流体力学笔记暂记38 (微弱扰动的传播速度)
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第八章 气体动力学基础 在流体力学中一般将液体看成不可压流体 认为流体的密度为常数 气体的密度随温度压强所变化 一般将气体看作可压缩流体 气体动力学就是一门研究可压缩流体的学科 不可压缩流体一般可以迅速传遍整个流场 可压缩流畅一般以一定速度传播 而且并不是任何时候都能传遍整个流畅 例子 以无限长圆管 在波面建系 可将非定常问题转化为定常问题 声音是由微弱扰动压缩波和微弱扰动膨胀波交替传播的 所以声速可以作为微弱扰动传播的速度 胜诉试一个重要的启动参数 Gama 为气体的绝热指数 R为
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07-06 1034
本文总结了MOOC课程《化工流体力学》中的一些知识点，主要对应该课程的第三章。
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低速流场中的声传播模拟 (2011年)
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为了研究流噪声的产生机理,且考虑介质粘性和流场对声传播的影响,采用分解法对低速流场中的声传播进行数值模拟。基于非结构化网格,采用有限体积法对时域上低速流的声传播问题进行研究。把可压缩N-S方程分解成不可压N-S方程和声扰动方程,并采用SIMPLE算法来求解声扰动方程,吸收边界采用DR(保持色散关系)无反射边界。对流场低马赫数声传播过程的模拟显示,数值计算结果与声学理论预测符合良好,证明了该方法的正确性,为复杂流动的声传播以及流噪声的计算模拟奠定了基础。
一级造价工程师（安装）- 计量笔记
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面元法（Panel Method）是一种基于势流理论的数值计算方法，主要用于求解物体在无粘、不可压缩、无旋流动中的气动特性。其核心思想是将物体表面离散为若干小单元（即“面元”），并在每个面元上分布奇点（如源、偶极子等），通过满足边界条件（如物面不可穿透条件）求解奇点强度，最终得到流场速度势、压力分布和气动力。
流体力学笔记
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《工程流体力学》笔记
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这表明，若某流体团所受表面力为零，则其所受的总的质量力也为零。（静时受表面力，自由时加速度对应性力等于其它质量力的合反向）左第二项：经过控制面流体动量净通量的矢量合（流入、流出动量的差）力场作用在流体全部质点（体积）上的力，包含重力与惯性力。左第一项：单位时间内控制体内流体动量的变化量 （力？定义表面力为所取流体团表面上所受的力。流线： 流线上每个点处的流体速度矢量都与流线相切。而在理想无黏流体中，无切向的表面力，只有法向的？为控制体中流体所受到的表面合应力（由压强产生？当一流体微团受到平均绝对加速度。
生物化学 核磁共振 氢谱 n+1定律 邻碳耦合 同碳耦合
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伯努利方程是能量守恒与转化定律在流体力学中的体现 有广泛的应用 推导： 侧面与Z方向的夹角为ceita 由于DZ非常小 所以及侧面的压强为p+0.5dp 略去高阶小项可化为压强的全微分 重力场中的理想流体的定常流动 在微元流管 微元流管的极限为流线 对于这一方程 当位置不变（dz为零）dp dv异号 即速度增加 压强减小 令一方面 当速度保持不变（dv为零）dp dz 也是异号 以上就是 理想流体一维定常流动的运动微分方程 对其进行积分就得到了广义伯努利方程 A 方程表示的是物理意义 B 方程表示的是
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在计算局部损失时最重要的是确定局部损失系数，在工程中局部损失系数大部分是由实验得到的，只有一种是由理论分析得到的 管道截面突然扩大的局部损失系数 如图在截面突然扩大的区域 速度不会突然的增加 流体沿流线方向逐渐增加 因此在jianhuan处会产生漩涡 由于我们所取的两截面的间距无限小 因此可以忽略沿程损失 为了确定两截面的压强差 我们取一控制体 建立该控制体的动量方程 从而 因为水平问题不考虑重力 p表示的是间环处的压强 V1V2关系可由不可压流体的连续方程的到 V1的平方/2g表示的是速度水头
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