【盖板驱动腔体】基于SIMPLE算法压力与速度耦合的二维Matlab仿真

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🔥 内容介绍

在流体力学数值仿真领域,盖板驱动腔体流动是研究粘性流体流动特性、验证数值算法可靠性的经典基准问题。其几何模型为封闭矩形腔体,上盖板以恒定速度沿水平方向运动,腔体内填充粘性不可压缩流体(如空气、水),在盖板粘性拖拽作用下,腔体内流体形成复杂的回流和漩涡结构。这一流动现象广泛存在于机械润滑、电子设备散热、化工反应器混合等工程场景中,例如滑动轴承的间隙流动、CPU散热器的腔体气流运动等。

盖板驱动腔体流动的核心数值挑战在于“压力-速度耦合”。对于不可压缩流体,连续性方程(质量守恒)中不直接包含压力项,而动量方程(动量守恒)中却包含压力梯度项,这种方程间的耦合关系导致压力和速度无法单独求解。传统的分离式求解方法若直接应用,易出现收敛困难、结果失真等问题,例如计算得到的速度场无法满足连续性方程,或压力场出现非物理振荡。

为解决这一耦合难题,科学家提出了一系列压力修正算法,其中由Patankar和Spalding于1972年提出的SIMPLE算法(Semi-Implicit Method for Pressure-Linked Equations,压力耦合方程的半隐式方法)凭借其原理简洁、稳定性强、适用性广的优势,成为求解不可压缩流体流动的主流算法。将SIMPLE算法应用于盖板驱动腔体的压力-速度耦合求解,不仅能精准捕捉流场的漩涡结构和参数分布,还能为工程实际中的类似流动问题提供可靠的数值仿真方法参考。

核心原理解析:SIMPLE算法如何破解耦合难题?

不可压缩流体的控制方程与耦合本质

盖板驱动腔体流动属于二维不可压缩粘性流动,其流动特性遵循纳维-斯托克斯方程(N-S方程)和连续性方程,这是压力-速度耦合的数学基础:

1.  连续性方程(质量守恒):∂u/∂x + ∂v/∂y = 0,其中u、v分别为x、y方向的速度分量。该方程仅约束速度场的空间分布,未直接包含压力项,无法单独确定压力。

2.  动量方程(动量守恒):在x方向,ρ(∂u/∂t + u∂u/∂x + v∂u/∂y) = -∂p/∂x + μ(∂²u/∂x² + ∂²u/∂y²);在y方向,ρ(∂v/∂t + u∂v/∂x + v∂v/∂y) = -∂p/∂y + μ(∂²v/∂x² + ∂²v/∂y²)。其中ρ为流体密度,p为压力,μ为动力粘度,t为时间。动量方程中,压力梯度项(-∂p/∂x、-∂p/∂y)是驱动流体运动的关键力源,直接影响速度分布,但压力本身又依赖于速度场的变化,形成“速度依赖压力、压力影响速度”的耦合循环。

压力-速度耦合的本质是:连续性方程和动量方程相互约束,必须同时求解才能得到符合物理规律的流场。SIMPLE算法的核心思路是“分离求解+压力修正”,通过迭代过程逐步逼近压力和速度的真实解,打破耦合循环。

SIMPLE算法的核心步骤:迭代修正与收敛

SIMPLE算法采用分离式求解策略,将耦合的N-S方程和连续性方程拆解为单个方程依次求解,再通过压力修正方程和速度修正方程实现两者的耦合协调,核心迭代步骤如下:

1.  初始化流场:设定初始压力场p⁰和初始速度场(u⁰, v⁰),初始值可根据物理直觉设定(如压力均匀分布、速度为0,除运动盖板外),为迭代求解提供起点。

2.  求解动量方程:基于当前压力场pⁿ(第n次迭代的压力),求解动量方程,得到速度的中间值(u*, v*)。此时由于压力场并非真实解,中间速度场(u*, v*)通常不满足连续性方程,需要进一步修正。

3.  构建并求解压力修正方程:以连续性方程为约束,推导压力修正值p'的方程,求解得到p'。压力修正方程的核心思想是:通过修正压力来调整速度,使修正后的速度场满足连续性方程。推导过程中,SIMPLE算法采用“半隐式”处理方式,忽略部分次要项,简化方程求解难度,同时保证收敛稳定性。

4.  修正压力和速度:利用求解得到的压力修正值p',更新压力场:pⁿ⁺¹ = pⁿ + α_p p'(α_p为压力松弛因子,用于调节收敛稳定性);同时修正速度场,得到满足连续性方程的速度(uⁿ⁺¹, vⁿ⁺¹):uⁿ⁺¹ = u* + α_u u',vⁿ⁺¹ = v* + α_v v'(α_u、α_v为速度松弛因子,u'、v'为速度修正值,由压力修正值推导得到)。

5.  迭代收敛判断:计算当前迭代步的残差(如动量方程残差、连续性方程残差),若残差小于预设阈值(如10⁻⁶),或流场参数(压力、速度)的变化量小于阈值,则认为迭代收敛,得到最终的压力场和速度场;否则返回步骤2,进入下一轮迭代。

需要注意的是,SIMPLE算法中的松弛因子(α_p、α_u、α_v)对收敛速度和稳定性至关重要。合理的松弛因子能避免迭代过程中出现振荡,加快收敛;若取值不当,可能导致迭代发散或收敛缓慢。通常压力松弛因子α_p取0.2~0.5,速度松弛因子α_u、α_v取0.5~0.8。

⛳️ 运行结果

📣 部分代码

    % calculate flow strength

    Fw = rho * ((u_vel(1:end-2, 2:end-1)+u_vel(2:end-1, 2:end-1))/2) .* delta_y;

    Fw(1, :) = rho * u_vel(1, 2:end-1) .* delta_y(1, :);

    Fe = rho * ((u_vel(2:end-1, 2:end-1)+u_vel(3:end, 2:end-1))/2) .* delta_y;

    Fe(end, :) = rho * u_vel(end, 2:end-1) .* delta_y(1, :);

    Fs = rho * ((v_vel(2:end-2, 1:end-1)+v_vel(3:end-1, 1:end-1))/2) .* delta_x;

    Fs(1, :) = rho * (((v_vel(1, 1:end-1)+v_vel(2, 1:end-1))/2)*dx/2 + ((v_vel(2, 1:end-1)+v_vel(3, 1:end-1))/2)*dx);

    Fs(end, :) = rho * (((v_vel(end-1, 1:end-1)+v_vel(end, 1:end-1))/2)*dx/2 + ((v_vel(end-2, 1:end-1)+v_vel(end-1, 1:end-1))/2)*dx);

    Fn = rho * ((v_vel(2:end-2, 2:end)+v_vel(3:end-1, 2:end))/2) .* delta_x;

    Fn(1, :) = rho * (((v_vel(1, 2:end)+v_vel(2, 2:end))/2)*dx/2 + ((v_vel(2, 2:end)+v_vel(3, 2:end))/2)*dx);

    Fn(end, :) = rho * (((v_vel(end-1, 2:end)+v_vel(end, 2:end))/2)*dx/2 + ((v_vel(end-2, 2:end)+v_vel(end-1, 2:end))/2)*dx);

    % calculate Peclet number

    Pw = Fw .* Dw.^-1;

    Pe = Fe .* De.^-1;

    Ps = Fs .* Ds.^-1;

    Pn = Fn .* Dn.^-1;

    % compute coefficient arrays

    Aw_u = Dw.*peclet_function(abs(Pw), "power_law") + max(Fw, 0);

    Ae_u = De.*peclet_function(abs(Pe), "power_law") + max(-Fe, 0);

    As_u = Ds.*peclet_function(abs(Ps), "power_law") + max(Fs, 0);

    An_u = Dn.*peclet_function(abs(Pn), "power_law") + max(-Fn, 0);

    Ap_u = Aw_u + Ae_u + As_u + An_u;

    u_coeff = {Ap_u, Aw_u, Ae_u, As_u, An_u};

end

🔗 参考文献

Pratanu Roy, N. K. Anand, Diego Donzis, A Parallel Multigrid Finite-Volume Solver on Collocated Grid for Incompressible Navier-Stokes Equations, Numerical Heat Transfer, Par B: Fundamentals, 67(5), 2015

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