全微分的定义

全微分的定义

如果函数z=f(x,y)z=f(x, y)z=f(x,y)(x,y)(x, y)(x,y)处的全增量
Δz=f(x+Δx,y+Δy)−f(x,y)\Delta z=f(x+\Delta x,y+\Delta y)-f(x,y)Δz=f(x+Δx,y+Δy)f(x,y)
可以表示为
Δz=AΔx+BΔy+o(ρ)\Delta z=A\Delta x+B\Delta y+o(ρ)Δz=AΔx+BΔy+o(ρ)
其中A、B不依赖于ΔxΔxΔxΔyΔyΔy,仅与xxxyyy有关,ρρρ趋近于0(ρ=(Δx)2+(Δy)2ρ=\sqrt{(\Delta x)^2+(\Delta y)^2}ρ=(Δx)2+(Δy)2),此时称函数z=f(x,y)z=f(x, y)z=f(x,y)在点(x,y)(x,y)(x,y)处可微分,AΔx+BΔyAΔx+BΔyAΔx+BΔy称为函数z=f(x,y)z=f(x, y)z=f(x,y)在点(x,y)(x, y)(x,y)处的全微分,记为dzdzdz
dz=AΔx+BΔydz=A\Delta x +B\Delta ydz=AΔx+BΔy
该表达式称为函数z=f(x,y)z=f(x, y)z=f(x,y)(x,y)(x, y)(x,y)处(关于ΔxΔxΔx, ΔyΔyΔy)的全微分。

定理

定理1

若函数z=f(x,y)z=f(x,y)z=f(x,y)在点p0(x0,y0)p_0(x_0,y_0)p0(x0,y0)处可微,则z=f(x,y)z=f(x,y)z=f(x,y)p0(x0,y0)p_0(x_0,y_0)p0(x0,y0)处连续,且各个偏导数存在,并且有fx′(x0,y0)=Af'_x(x_0,y_0)=Afx(x0,y0)=Afy′(x0,y0)=Bf'_y(x_0,y_0)=Bfy(x0,y0)=B。即
Δz=f(x+Δx,y+Δy)−f(x,y)=fx′(x0,y0)Δx+fy′(x0,y0)Δy+o(ρ)\Delta z=f(x+\Delta x,y+\Delta y)-f(x,y)=f'_x(x_0,y_0)\Delta x+f'_y(x_0,y_0)\Delta y+o(ρ)Δz=f(x+Δx,y+Δy)f(x,y)=fx(x0,y0)Δx+fy(x0,y0)Δy+o(ρ)
其中ρ=(Δx)2+(Δy)2ρ=\sqrt{(\Delta x)^2+(\Delta y)^2}ρ=(Δx)2+(Δy)2

或写作
Δz=f(x0+x,y0+y)−f(x0,y0)=fx′(x0,y0)x+fy′(x0,y0)y+o(ρ)\Delta z=f(x_0+x,y_0+y)-f(x_0,y_0)=f'_x(x_0,y_0)x+f'_y(x_0,y_0)y+o(ρ)Δz=f(x0+x,y0+y)f(x0,y0)=fx(x0,y0)x+fy(x0,y0)y+o(ρ)
其中ρ=x2+y2ρ=\sqrt{x^2+y^2}ρ=x2+y2

定理2

若函数z=f(x,y)z=f(x,y)z=f(x,y)在点p0(x0,y0)p_0(x_0,y_0)p0(x0,y0)处的偏导数fx′(x0,y0)f'_x(x_0,y_0)fx(x0,y0)fy′(x0,y0)f'_y(x_0,y_0)fy(x0,y0)连续,则函数f(x,y)f(x,y)f(x,y)在点p0p_0p0处可微。

定理3

若函数z=f(x,y)z=f(x,y)z=f(x,y)在点(x,y)(x, y)(x,y)可微分,则该函数在点(x,y)(x,y)(x,y)的偏导数∂z∂x\frac{\partial z}{\partial x}xz∂z∂y\frac{\partial z}{\partial y}yz必存在,且函数z=f(x,y)z=f(x,y)z=f(x,y)在点(x,y)(x, y)(x,y)的全微分为:
dz=∂z∂xΔx+∂z∂yΔydz=\frac{\partial z}{\partial x}\Delta x+\frac{\partial z}{\partial y}\Delta ydz=xzΔx+yzΔy

可微的充分条件

lim⁡Δx→0,Δy→0Δz−fx′(x,y)Δx−fy′(x,y)Δyρ=0\displaystyle \lim_{\Delta x \to 0,\Delta y \to 0}{\frac{\Delta z-f'_x(x,y)\Delta x-f'_y(x,y)\Delta y}{ρ}}=0Δx0,Δy0limρΔzfx(x,y)Δxfy(x,y)Δy=0
或写作
lim⁡Δx→0,Δy→0f(x+Δx,y+Δy)−f(x,y)−fx′(x,y)−fy′(x,y)(Δx)2+(Δy)2=0\displaystyle \lim_{\Delta x \to 0,\Delta y \to 0}{\frac{f(x+\Delta x,y+\Delta y)-f(x,y)-f'_x(x,y)-f'_y(x,y)}{\sqrt{(\Delta x)^2+(\Delta y)^2}}}=0Δx0,Δy0lim(Δx)2+(Δy)2f(x+Δx,y+Δy)f(x,y)fx(x,y)fy(x,y)=0
或写作
lim⁡x→x0,y→y0f(x,y)−f(x0,y0)−fx′(x0,y0)(x−x0)−fy′(x0,y0)(y−y0)(x−x0)2+(y−y0)2=0\displaystyle \lim_{x \to x_0,y \to y_0}{\frac{f(x,y)-f(x_0,y_0)-f'_x(x_0,y_0)(x-x_0)-f'_y(x_0,y_0)(y-y_0)}{\sqrt{(x-x_0)^2+(y-y_0)^2}}}=0xx0,yy0lim(xx0)2+(yy0)2f(x,y)f(x0,y0)fx(x0,y0)(xx0)fy(x0,y0)(yy0)=0

例题

设函数z=f(x,y)z= f(x , y)z=f(x,y)在点(0,1)(0,1)(0,1)的某邻域内可微,且在该邻域内有f(x,y+1)=1+2x+3y+o(ρ)f(x , y+1)=1+ 2x + 3y +o(ρ)f(x,y1)=12x+3yo(ρ),其中ρ=x2+y2ρ=\sqrt{x^2+y^2}ρ=x2+y2,则lim⁡n→∞[f(0,e1n)]n\displaystyle \lim_{n \to \infty}[f(0,e^{\frac{1}{n}})]^nnlim[f(0,en1)]n=____。

解答:e3e^3e3。由题设,由f(x,y)f(x,y)f(x,y)在点(0,1)(0,1)(0,1)处连续,知f(0,1)=lim⁡x→0,y→0f(x,y+1)=1f(0,1)=\displaystyle \lim_{x \to 0,y \to 0}{f(x,y+1)}=1f(0,1)=x0,y0limf(x,y+1)=1,故
f(0+x,1+y)−f(0,1)=2x+3y+o(ρ)f(0+x,1+y)-f(0,1)=2x+3y+o(ρ)f(0+x,1+y)f(0,1)=2x+3y+o(ρ)
由全微分的定义(定理1),得fy′(0,1)=3f'_y(0,1)=3fy(0,1)=3,故
lim⁡n→∞[f(0,e1n)]n=elim⁡n→∞nln⁡[f(0,e1n)−1+1]\displaystyle \lim_{n \to \infty}[f(0,e^{\frac{1}{n}})]^n=e^{\displaystyle \lim_{n \to \infty}n\ln [f(0,e^{\frac{1}{n}})-1+1]}nlim[f(0,en1)]n=enlimnln[f(0,en1)1+1]

lim⁡n→∞nln⁡[f(0,e1n)−1+1]=lim⁡n→∞f(0,e1n)−f(0,1)e1n−1⋅e1n−11n=fy′(0,1)=3\displaystyle \lim_{n \to \infty}n\ln [f(0,e^{\frac{1}{n}})-1+1]=\displaystyle \lim_{n \to \infty}{\frac{f(0,e^{\frac{1}{n}})-f(0,1)}{e^{\frac{1}{n}}-1}}·\frac{e^{\frac{1}{n}-1}}{\frac{1}{n}}=f'_y(0,1)=3nlimnln[f(0,en1)1+1]=nlimen11f(0,en1)f(0,1)n1en11=fy(0,1)=3
故原式=e3=e^3=e3

<think>好的,我需要回答用户关于微分方程的定义和实际应用意义的问题。首先,我需要回忆微分方程的定义。根据引用中的信息,微分方程的定义在引用[3]中提到过,但用户问的是微分方程,所以可能需要更具体的内容。微分方程通常指的是恰当方程,即存在一个函数,其微分等于方程中的表达式。也就是说,形如$M(x,y)dx + N(x,y)dy = 0$,且满足$\frac{\partial M}{\partial y} = \frac{\partial N}{\partial x}$的情况,这时存在一个势函数$F$,使得$dF = M dx + N dy$,方程变为$dF=0$,解即$F(x,y)=C$。 接下来是实际应用意义。引用[2]提到常微分方程在各个领域的应用,包括预测系统行为、优化设计等。微分方程作为常微分方程的一种类型,可能在物理、工程等领域有应用,比如热力学中的状态函数、保守力场的势函数等。例如,在热力学中,某些状态函数如内能、焓的微分方程用来描述系统状态的变化。此外,引用[4]提到矩阵理论与微分方程的结合在物理模型建模中的重要性,可能涉及到微分方程的应用。 需要确保回答的结构清晰,先定义,再意义,分点说明。同时,根据用户要求,生成相关问题,并正确引用参考资料。还要注意使用中文,LaTeX格式正确,行内公式用$...$,独立公式用$$...$$。 现在检查是否有遗漏或错误。微分方程的关键点在于恰当条件,即偏导数的相等,以及解的存在性。应用方面除了热力学,可能还有流体力学、电磁学中的保守场分析等。需要确保引用正确的来源,比如恰当方程的定义可能在引用[3]的基础上需要进一步解释,但用户提供的引用中没有直接提到微分方程,可能需要调整引用标注。不过引用[3]给出了微分方程的一般定义,可以间接引用,而应用部分可以参考引用[2]和[4]。 最后生成相关问题,可能涉及解法、与其他方程的区别、具体应用案例等。</think>### 微分方程的定义 微分方程(又称**恰当方程**)是一类特殊的常微分方程,其形式为: $$M(x,y)dx + N(x,y)dy = 0$$ 且满足条件: $$\frac{\partial M}{\partial y} = \frac{\partial N}{\partial x} \quad \text{(恰当性条件)}$$ 此时存在一个函数$F(x,y)$,使得: $$dF = M dx + N dy$$ 方程的解可通过积分直接求得,即$F(x,y) = C$($C$为常数)[^3]。 --- ### 实际应用意义 1. **物理系统的建模** 微分方程常用于描述保守力场(如重力场、静电场)的势函数。例如,在热力学中,内能、焓等状态函数的微分形式即为微分方程,用于描述系统状态的变化[^2]。 2. **工程问题的求解** 在流体力学或电磁学中,微分方程可简化对路径无关的物理量的分析(如保守场中的功),直接通过势函数计算系统行为[^4]。 3. **数学理论的发展** 微分方程的解法(如积分因子法)推动了微分方程理论的发展,并为更复杂的偏微分方程研究提供了基础。 --- ### 示例解法 若方程为$2xy dx + (x^2 + 1) dy = 0$,验证其恰当性: $$\frac{\partial}{\partial y}(2xy) = 2x, \quad \frac{\partial}{\partial x}(x^2 +1) = 2x$$ 满足条件后,积分得势函数: $$F(x,y) = \int 2xy \, dx = x^2 y + h(y)$$ 再通过$\frac{\partial F}{\partial y} = x^2 + h'(y) = x^2 +1$,得$h(y)=y$,故解为: $$x^2 y + y = C$$ ---
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