Lmhark的博客

2号导体所带的电荷只取决于2号和0号之间的电压，与1、2号之间的电压毫无关系，这就起到了静电屏蔽的作用。意义：这些电荷共同存在时，在每一个导体上引起的电位与他们各自单独存在时，在每一个导体上所引起的电位的相加和是相等的。静电系统中，如果填充的是线性介质，电位系数矩阵中的所有元素只取决于这个导体的几何形状、大小、位置等，与带电量无关。根据电荷守恒定律：n个导体以及地面的电荷和为0，所以n-1个导体电荷总和绝对值必定不大于第n个导体的电荷量。如果第n+1个导体的电量是0，那么前n个导体是独立的。

随着计算机的发展，人类计算能力大大增强，因此对于空间电场，可以划分为无数个小单元，通过对小单元的叠加计算，可以计算出整个空间的电场分布。假设初始值 为0（圆柱内部电位为0，圆柱表面电位不能为0），随着迭代向外扩散，到达边界以后，由于边界存在电位，影响边界结点电位，从而影响内结点电位。平行于Y轴直线将区域划分成无数的带，将两条直线之间的距离记为步长hx，可以用等步长，也可以用不等步长，同理，建立hy。hx和hy的交点记为结点，结点的个数一定是有限个，结点越多，计算结果准确度越高。

由唯一性定理导出的另一个常用的方法是电轴法。可用它求解的基本系统是两个平行的无限长带电圆柱导体，这两根导体圆柱在单位长度上所带的电荷量相等而符号相反。

镜像法是用一组适当配置的电荷系统来替代要求解的给定系统。根据唯一性定理，只要新添加的电荷（镜像电荷）不进入原求解区域，以保证不改变原求解区域内的电荷分布，就能保证不改变原求解区域内的电位方程，并且原区域边界处的条件保持不变就可满足要求。镜像法实际上是用在求解区域外添加的电荷来替代原有边界对系统的影响，因此，在使用镜像法时，首先把原有的边界去掉，再在求解区域外适当添加若干电荷，调整电荷数量、电荷量和位置，使得在原有边界处的条件不变。这样根据唯一性定理，新系统的解在原求解区域中就是原系统的解。

唯一性定理：静电场中，满足一定边界条件的泊松方程或拉普拉斯方程的解是唯一的。当场中介质及各导体的分布一定时：（1）给定各导体表面的电位值，此时由边值问题解得的电位函数为唯一（2）导体表面为等位面，给定各导体表面的电荷量，此时由边值问题所解得的电位函数，仅相差一无关紧要的常数，而电位的梯度E是唯一的；（3）若给定某些导体表面的电位值，及其它导体表面（导体表面为等位面）的电荷量，此时由边值问题所解得得电位函数为唯一。

导体外部，由前文电场强度的衔接条件可知，外部场强的切向方向和导体场强的切向方向相等，即外部场强的切向方向为0；因为电介质的存在，在介质表面上要存在面极化电荷，那么介质两侧的场强方向不一样，所以当电力线穿过分界面的时候，电场强度和电位移矢量都不连续，都存在突变。沿着法线方向，取圆柱面，当圆柱面无穷小时，ε1边的电位移矢量取D1，ε2边的电位移矢量取D2。当σ不等于0时，分界面两侧的D法线分量不连续，当σ=0时，分界面两侧的D法线分量连续。对于E1，积分路径只有t方向的l，n方向的两个一半的h；

根据实体物质的静电表现可以分为导体、电介质。

单位电荷放在q0电场中所受的力问：在无限大真空中知道电荷分布，如何求电场分布？

场论，物理学中把某个物理量在空间的一个区域内的分布称为场，如温度场、密度场、引力场、电场、磁场等。

电磁场和电磁波发展简史