磁场与电场及相对性

麦克斯韦方程组揭示了电场和磁场的本质,两者在相对论中展现出深刻的联系。静止时电场和磁场独立,但运动时速度成为连接它们的桥梁。通过洛伦兹力和相对性原理,解释了运动电荷在磁场中的行为,并通过实例讨论了不同参考系下电磁场的等效性。

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麦克斯韦方程组完全刻画了电场和磁场的形态。

在静止情况下,Maxwell方程是两组分立的方程,分别描述了电场矢量和磁场矢量;一个矢量场完全由其散度和旋度唯一的确定,描述电场和磁场的两组方程正好是其散度和旋度。

静止坐标系下磁场方程:

D=ρ

×E=0

静止坐标系下磁场方程:
B=0

×H=J

可见,电场和磁场完全是分离的两种物质。

对于一个带电体,众所周知,会受到另一个带电体的作用力,我们也知道这个作用力是带电体在空间中产生的电场在另一个带电体上的表现形式。库仑力为

F=qE

对于一个静止的带电体,放在一块磁铁旁边不会发生任何运动的趋势(假设带电体未被磁化),即不受力。但是,如果这个带电体是运动的,则会受力,即洛伦兹力

F=qv×B

直观上,会看到一个神秘的对应关系,对于任何一个带电体, E v×B 所起的作用貌似一样,冥冥之中是不是暗示着电场和磁场之间有一定的关联呢?

就是这样,电场和磁场之间还真是有联系。起着纽带作用的便是那个不起眼的速度v,这个v正是自然界内部所蕴藏的一个深刻理论—-相对性原理—-在机智的物理学家面前不小心漏出的尾巴。

从历史上看,相对性原理出现在Maxwell方程之后,但是,正是爱因斯坦对电和磁的研究才最终导致了相对性原理的发现,其实Maxwell和前辈们比如法拉第、安培等已经将相对性原理的尾巴揪了出来,而最终让其真相面世的是目光敏锐的老爱同学。

完整的Maxwell方程为

D=ρ

×E=Bt

B=0

×H=J+Dt

大道至简,大美无形。Maxwell方程以极其简洁优美的姿态展示了自然界关于电磁现象的一切本质。

可见,电磁是一家。静电和静磁只是特例而已。

关于电磁场在相对性原理中的一个有趣例子(Feynman物理学讲义13-6):

题目:假定一个负电荷以速度v0平行于一根载流导线而运动,基于以下两种参考系,会发生什么有趣情况。(a)坐标系固定在导线上,即S系;(b)坐标系固定在粒子上,即 S 系;
这里写图片描述

解:
建立一个圆柱坐标系,以向右为正。

对于情况a,这是大众情况,导线不动,电荷运动。很显然(sorry,高考遗留下的毛病,数学老师教的),电荷受到一个磁力,那方向如何大小如何?用洛伦兹力就可以搞定了。

(tips:解决高维物理问题最好用矢量运算,会有意想不到的好处)

速度矢量v0=v0z^,磁场矢量B(r)=Bθ^,这里把磁场写成B(r)是因为无限长直导线的磁场是旋转对称的,负号是因为电流沿着z方向。

那么洛伦兹力为(公式输入真烦人)
这里写图片描述
对于负电荷,力沿着径向指向导线。是一种吸引力。这就可以解释为什么两个导线电流同向时相互吸引,因为电子是负电荷!


对于情况b,就有点迷惑了。因为坐标系固定在粒子上,即粒子不动,而导线向着粒子原先运动的反方向以相同速率在运动。

因为粒子不运动,所以不会受到磁场力。但是一根通电导线外部存在电场力吗?很显然(大多数人都认为)是没有的,因为导体里正负电荷相等,对外没有净电场。

但是,老爱的相对性原理说物理规律不因惯性系的选择而有差别,即惯性系都是等价的,用数学化的语言说就是一切物理定律在洛伦兹变换下数学形式不变,即协变。

但是根据经验,a情况里粒子受到一个指向导线的力,而b情况里粒子不受力。

难道是老爱的相对论出错了?还是咱们的直觉不对?

其实,老爱能那么出名还是有一定道理的。经过缜密计算发现,咱们的直觉错了。所以,不要轻易相信直觉,也不要轻易相信牛逼的人说搞物理凭直觉,那为啥咱们的直觉往往不对呢?朗道、泡利、费曼等人经常说自己凭直觉搞物理,不要听这些大忽悠。

为了简化分析(这是物理学家最得意的描述方式,也是数学家最鄙视物理学家的地方),考虑粒子运动速率v0与导线里传到电子运动速率v相同的情况,即假设

v=v0

此时再关注
### 实现磁场电场的时域仿真 在COMSOL Multiphysics中进行磁场电场的时域仿真涉及多个方面,包括定义物理场接口、设置材料属性、配置研究类型以及后处理结果。具体过程如下: #### 定义物理场接口 为了模拟电磁现象,在模型构建器中选择合适的物理场接口至关重要。对于时域内的电磁仿真,“电磁波,时域显式”或“瞬态电磁场”是常用的选择之一[^4]。 ```matlab % 添加电磁波,时域显式的物理场节点到模型树下 mphaddphys(model,'Electromagnetic Waves, Time Explicit'); ``` #### 设置材料参数 准确设定材料特性对获得可靠的仿真结果非常重要。这通常涉及到指定相对介电常数、磁导率以及其他可能影响电磁行为的关键参数[^1]。 ```matlab % 设定介质材料属性 material = mphselect('Material', model); set(material, 'RelativePermittivity', 2.2); % 假设为FR-4板材 set(material, 'MagneticPermeability', 1); % 非铁磁性物质 ``` #### 构建几何结构并划分网格 创建所需的几何形状之后,合理地划分网格能够提高求解效率精度。特别是针对复杂结构或者高频应用场合下的精细特征部分更需特别注意网格质量[^3]。 #### 配置初始条件边界条件 根据实际应用场景施加恰当的激励源(如电压源、电流源)、终端负载及吸收边界等来限定问题范围,并确保数值稳定性[^2]。 ```matlab % 应用电压驱动作为激励源 boundaryCondition = mphcreatebc('Port', model); set(boundaryCondition, 'Voltage', 5e9*sin(2*pi*freq*t)); % 正弦信号输入 ``` #### 执行瞬态分析 最后一步是指定时间步长和其他相关选项来进行瞬态求解。此过程中还可以调整最大迭代次数、收敛标准等高级设置以优化性能表现。 ```matlab % 创建瞬态研究对象 transientStudy = mphcreateresearch('Transient', model); % 设置起始时间和终止时间 set(transientStudy, 'StartTime', 0); set(transientStudy, 'EndTime', totalTime); % 开始运行仿真计算 mphsolve(model, transientStudy); ``` 完成上述步骤后即可得到随时间变化而演化的磁场强度分布图像及其他感兴趣的输出数据用于进一步分析解读。
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