从扩展黎曼泽塔函数构造物质和时空的结构-10

事实上如果仅讨论这个问题，上面的所有的T都换成f，也就是周期都换成频率，结果并无差异。E的单位可以是纯数，频率的平方或者周期的平方，但因为频率求和并没有实际的意义，所以我们尽可能用时间单位，频率求差也是如此，所以仍然用时间或者周期。但应当意识到的是，本质上不是时间的累积和差异，而是特定时间里面的时间也就是频率才是差异出现的原因。这里的和也是在平行板电容器的轴向上的。而整个过程都发生在t轴上的单位时间里面。

这是什么意思呢？这说的是，平行板电容器中间是存在虚电子的，或者就是纯粹的电性振动，这些电性振动也具有和其它电子一样的单位时间（横轴上的跨度），但可能具有不同的频率（周期）变化速率。也就是频率/时间函数图线的斜率和标准的电子的斜率不同。这也可以导出这些电性振动所复合的磁性振动的旋度也和标准的不一样。频率不随时间变化的中心平面上下的磁性振动的旋度可能相反，但考虑到上下电性正好相反，所以产生的结果也必然是同向的，就像正电荷的正向移动和负电荷的负向移动都产生相同旋向的磁场一样。但毕竟无论什么电荷，都可以符合两种完全相反旋向的磁性振动（考虑两种方向的自旋），所以即便那些虚电子能产生磁场，这些磁场也彼此抵消了。

那么为什么极板两边变化的电荷导致极板中间的变化的电场能产生有效的磁场呢？这正好说明了在电场随着时间变化的过程中，特定旋向的磁场被选择，而另一个旋向的磁场并未出现。这就像是把整个图像倾斜了一样。

这就可以产生单向旋转的磁性，

只要这种旋转导致中性面上下的频率曲线偏斜到一个方向，平行板电容器就可以使得其中间的虚电子产生有特定旋向的磁场，而不会在自身抵消。毕竟每一个位置上的频率曲线都是在一个周期里面上升或者下降的。以下降为例，它在一个周期中总是从高频下降到低频，然后再在下一个周期重新从高频下降到低频。这个过程不是一直频率下降，而是反复的回到同一个开始。那么外界给出的影响，也应当遵循随着时间频率升降的原则，而不是保持某种高频或者低频的状态，实际上也保持不了，因为电性振动的频率上下限在这个条件下是不变的，所以外部的影响只能是含时的，从方程可见，

极板两边的场强E随着时间增大产生的B的旋度和普通电流j产生的B的旋度是同向的，先前认为是反向的想法是错误的。

这里必须强调一下中性面。中性面上是没有电性振动的。但是它也完全不必就是0，因为可以有更高频率的振动而其周期可以体现为电性振动周期的无穷小。并不是说中性面之外的地方就没有周期为高阶无穷小的高频振动，而是中性面上没有电性振动造成的影响，高频振动更容易显现出来。

现在让我们看非对称平行板电容器，比如上极板仍然带正电荷，但是面积比较小，

我们知道根据电荷守恒，两个极板上的电荷必须是一样多的。从上面分析也可以了解到为何电荷必定守恒。既然电荷守恒保证了两个极板上的电荷一样多，那么极板的面积到底影响了什么？回到电子频率曲线的图像，不同于把时间和长度设置为同一个轴，现在我们把面积和长度设置为同一个轴，这就可以得出下面的图像，

可见正极板上的电荷的周期被相对压缩了。电荷的单位时间被压缩了，也就对应于电荷的频率被提升了，也就是说频率中心以及起止位置都被拉高了。这就导致了上极板的正电荷的频率普遍高于正常正电荷的频率，而正电荷和负电荷在标准频率前提下是会向着对方等距移动的。此时正电荷频率偏高，就使得正电荷更不容易向着负电荷移动，而负电荷则更易于向着正电荷移动。这就构成了正负电荷之间的“偏电场“。

不仅如此，在给出时变电场的时候，中性面偏上和偏下两个方向上的磁场也不再对称。也就是说旋转的速度不一样。这就会构成从下到上的磁场漩涡。

我们知道磁场和电场之间互相缠绕，从频率的低端走向频率的高端，而这个频率的提升方向就是从过去到未来的方向。所以这个磁场的漩涡若配合电场的漩涡，实际上就是时间旅行的通道。改换极板的极性，就可以选择频率的提升或者下降，进而实现向前或者向后的时间旅行。

回到非对称（平行板）电容器，根据电荷守恒以及电容器的定义，

上下极板介电常数的比为面积比的倒数。较小的面积对应较大的介电常数，也对应较小数值的光速，以及较大数值的光速倒数。但较小的面积在这里已经代表了对长度的压缩，而这里的长度的单位不是米而是秒。我们考虑真空中光速，就定义了3.3纳秒和1米的关系是等价的。现在单位长度小了，对应的纳秒数也小了，而环境的长度不变，所以实际上这里的数值变小，就是光速的倒写数值变小，也就是一个更大的光速（超光速）。

这样说很模糊，让我们回到麦克斯韦方程组，按照波动方程，推导出的最后一步（只考虑一维），

它们实际上符合波动方程的形式，

这个形式则来源于，

对比E和B的波动方程，