14、PtCoO2和PdCoO2方形结的弹道输运特性研究

PtCoO2和PdCoO2方形结的弹道输运特性研究

1. PtCoO2和PdCoO2方形结的磁阻特性

在研究PtCoO2和PdCoO2方形结的特性时，为理解其行为背后的原因，我们观察Bend 2磁阻数据。将其绘制在重新归一化的x轴（c/rc，其中c为接触宽度）上，如图所示，振荡在c/rc = 2附近停止，此时一个完整的回旋轨道刚好能容纳在接触内。超过这一点（2rc < c），无论磁场值如何，所有轨道都会进入相邻接触，从而不再有聚焦效应。

随着方形尺寸w减小，聚焦场BF = 2w/rc的倍数对应的rc值减小，因此峰值出现在更高的场值处。在最小的方形中，c/rc = 2对应的场在出现许多BF的倍数之前就已达到。此后，如相关图所示，方形边长对结果的影响很小。

总体而言，较大方形尺寸下，PdCoO2的弹道各向异性比PtCoO2更强，这证明了其与平均自由程的紧密依赖关系，这是弹道区域的特征。

1.1 霍尔电压研究

除了弯曲电压，霍尔电压在一些四端结研究中也有涉及，并展现出许多弹道物理的新特征。由于PtCoO2的六边形费米面，研究其对霍尔电压的影响，尤其是信号的对称性，十分有趣。

与两个弯曲电压不同，霍尔电压受昂萨格关系约束。从费米面相对于方形对角线的增强取向几何结构来看，V13,42和V42,13这两个霍尔测量可能表现不同，但昂萨格互易关系确保V13,42(B) = V42,13(−B) 。

典型的电导率昂萨格互易关系用导电张量分量表示为：
[
\sigma_{ij}(B) = \sigma_{ji}(-B)
]
其中B为磁场。在弹道区域，由于电流密度和电场缺乏