7、磁性纳米线的曲率和扭转效应研究

磁性纳米线的曲率和扭转效应研究

1. 磁畴壁动力学

在表达式中，参数 $\beta^{*} {zl}$ 对非绝热性的本征系数 $\beta {zl}$ 进行了重整化。磁畴壁（DW）宽度和斜率的平衡动态值如下：
- DW 宽度：$\delta \approx \sqrt{\frac{A}{K + \pi M_s^2\gamma_0 u\kappa \sin \varPhi_0}}$
- DW 斜率：$Y \approx -\ell(\tau\ell + \frac{\pi}{4}\frac{M_s}{\gamma_0K p\beta_{zl}u\kappa \sin \varPhi_0})$
其中，平衡相位 $\varPhi_0 = u/u_w$。当超过 Walker 极限时，磁畴壁会呈现出振荡运动。

根据相关表达式，纳米线的几何形状可在较大范围内控制磁畴壁的速度。磁畴壁的运动方向由 $\alpha_g - \beta_{zl} + \beta^{ } {zl}$ 项的符号决定。扭转的变化使得本征 Gilbert 阻尼 $\alpha_g$ 和非绝热系数 $\beta {zl}$ 之间产生相互作用。当 $p\tau < 0$ 时，磁畴壁总是沿 $u$ 的方向移动；当 $p\tau > 0$ 时，系统的行为在性质上有所不同：
- 当 $\beta_{zl} \ll |\beta^{ } {zl}|$ 时，磁畴壁具有负迁移率（$\dot{q} < 0$）。
- 若 $\beta^{*} {zl} \gg \alpha_g, \beta_{zl}$，非绝