通信电子电路(4)----高频功率放大器(2)

R_C E_c E_b U_bm变化的影响

$u_{cemin}>U_{ces}，欠压$
$u_{cemin}=U_{ces}，临界$
$u_{cemin}<U_{ces}，过压$
$$u_{cemin}=E_c-U_{cm}=E_c-{\alpha }_1{I}_{cmax}{R}_c$$
所以放大器的工作状态取决于$E_c、E_b、U_{bm}、R_c$

$R_c的影响$—负载特性

前提：$E_c{E}_b{U}_{bm}$一定
研究对象：$集电极电流、U_{cm}{P}_o\eta$
上图中部作出的是$Q{A}_3{A}_3^{\prime }（过压）、Q{A}_1（欠压）、Q{A}_2（临界）$
$Q{A}_1$：集电极负载电阻较小，$U_{cm}$较小，集电极电流是余弦脉冲。
$R_c$增加，动特性负载线斜率减小，$U_{cm}$增大，由欠压到临界。此时电流波形仍为余弦脉冲，幅值比欠压时较小。当$R_c$继续增大时，动态负载线与饱和线相交，此后电流沿饱和线下降到$A_3^{\prime }$点，电流波形顶端下凸。
由是得到负载特性曲线：

电流电压与等效负载电阻关系（上左图）：

欠 压 时
$R_C\uparrow ----I_{cmax},\theta 略\downarrow$
(原因是B点（起始导通点）上篇中算得是[$E_c-U_{cm}cos\theta ,0$])，而Q点[$E_c,-g(U_j+E_b)$]不动的，而斜率变小了，B左移，cos(theta)自然稍微大了点，就是theta略微减小.）
（而$I_{cmax}$减小从上上图直接就看出来了，理论分析也可以，原因就是输出特性曲线放大区仍然稍微向上倾斜，动特性曲线扁了，交点左移了，横坐标自然就下降）
$I_{cmax},\theta 略\downarrow ----I_{c0},I_{c1m}\downarrow$
（这是显然的。）
$I_{c0},I_{c1m}\downarrow ----U_{cm}\uparrow$
（$U_{cm}=R_c{I}_{c1m}，后者略有减小，那U_{cm}几乎与R_c成正比增加$）

临 界 后
$I_c$波形下凸，$I_{cmax}$下降较快，基波、一次谐波分量也很快下降，且R_c增大越多下降越迅速。而$U_{cm}=R_c{I}_{c1m}$，一下一上不好判断，但按理想即使在饱和线上R_c增大对大电流的利用也应该提高，所以$U_{cm}$略有提升。

这些整合在一起画出上图左的效果。

功率效率与R_c的关系（上图右）：

晶体管输出功率P₀：
欠 压 时，$$P_o=\frac{1}{2}{I}_{c1m}^2{R}_c$$平方项只是略有减小，故P_o随R_c的增加而增大。
过 压 时，$$P_o=\frac{U_{cm}^2}{2R_c}$$U_cm基本不变，所以P_o随R_c的增加而减小。那临界状态输出功率P_o最大。

电源直流功率P_s：
$P_s=$