Never Give Up

去年考得时候啥也不会，对着卷子干愣了两个小时，题目也看不太懂，也不太记得清了疫情期间在家闭卷考了一次，也没好好准备，结果依然没及格。但好在有PDF文件留下来可以指导复习今年这场考试可以视作我的斯大林格勒战役，过了学位证就拿到了，没过明年还得接着考，但愿过了????相比于去年和补考卷子，这张卷子考试点设置更加合理，题量也加大了，八道简答题，每道五分，然后是五道还是六道十分的大题。没有上来就是16+的大题，你错一道基本就拜拜了。考试重点也考了圆图，散射参量等常见的重点。由于重点复习了第一章传输线和第七章

靠近源的那个节点思路和并联单株线一样，d2=λ/8d_2=\lambda/8d2​=λ/8 时辅助⚪为导纳为1的⚪逆时针旋转90°（顺源逆载）。b(y1)所在的导纳⚪与辅助⚪有两个交点c和c’重点理解图一调节长度l1使得a与辅助⚪有交点双株线调配器缺点...

画图重点：找到负载所在的等反射系数⚪与导纳为1的⚪的交点，读出电长度和导纳值，并找到导纳负数所在的电长度优缺点

终端接纯阻抗终端接复阻抗

短路特性后两种情况平移即可开路特性纯电抗特性

摘自西工大老师课堂PPT BV1oT4y1774hΓL=Γ(0)\Gamma_L=\Gamma(0)ΓL​=Γ(0) 是负载端的反射系数传输线上任意一点的输入阻抗与该点反射系数有一一对应的关系ΓL\Gamma_LΓL​ 是传输线终端的反射系数...

εr=4\varepsilon_r=4εr​=4

常用形式当 Zc1=Zc2Z_{c1}=Z_{c2}Zc1​=Zc2​a=[A11A12/ZcA21ZcA22]a={\begin{bmatrix}A_{11} & A_{12}/Z_c\\ A_{21}Z_c & A_{22}\end{bmatrix}}a=[A11​A21​Zc​​A12​/Zc​A22​​]

无耗短路的传输线的输入阻抗为Zin(z′)=jZc tan βz′Z_{in}(z')=jZ_c\ tan \ \beta z'Zin​(z′)=jZc​ tan βz′根据传输线 λ/4\lambda/4λ/4 阻抗变换特性得到终端开路传输线情况Zin(z′)=−jZc cot βz′Z_{in}(z')=-jZ_c\ cot \ \beta z'Zin​(z′)=−jZc​ cot βz′...

对比自由空间均匀平面波的波阻抗定义，定义波导的波阻抗为Z=横向电场横向磁场=EtHtZ=\frac{横向电场}{横向磁场}=\frac{E_t}{H_t}Z=横向磁场横向电场​=Ht​Et​​Et,HtE_t,H_tEt​,Ht​ 与传播方向之间满足右手定则ZTE=η1−(λλc)2Z_{TE}=\frac{\eta}{\sqrt{1-(\frac{\lambda}{\lambda_c})^2}}ZTE​=1−(λc​λ​)2​η​ZTM=η1−(λλc)2Z_{TM}={\eta}{\sq.

或者变换一下顺序S=1a11+a12+a21+a22[a11−a22+a12−a212deta2a22−a11+a12−a21]S=\frac{1}{a_{11}+a_{12}+a_{21}+a_{22}}\begin{bmatrix}a_{11}-a_{22}+a_{12}-a_{21} & 2deta\\ 2 & a_{22}-a_{11}+a_{12}-a_{21} \end{bmatrix}S=a11​+a12​+a21​+a22​1​[a11​−a22​+a12​−a2..

推导步骤

网络输入端反射系数 Γin\Gamma_{in}Γin​Γin=b1a1=S11+S12a2a1\Gamma_{in}=\frac{b_1}{a_1}=S_{11}+S_{12}\frac{a_2}{a_1}Γin​=a1​b1​​=S11​+S12​a1​a2​​1/ΓL=b2a2=S21a1a2+S221/\Gamma_{L}=\frac{b_2}{a_2}=S_{21}\frac{a_1}{a_2}+S_{22}1/ΓL​=a2​b2​​=S21​a2​a1​​+S22​1/ΓL−S22S.

Z=1A21[A11detA1A22]Z=\frac{1}{A_{21}}\begin{bmatrix}A_{11} & detA\\ 1 &A_{22} \end{bmatrix}Z=A21​1​[A11​1​detAA22​​]

插入相移 θ\thetaθθ=arcS21\theta=arcS_{21}θ=arcS21​插入衰减 LLLL=1∣S21∣2L=\frac{1}{|S_{21}|^2}L=∣S21​∣21​插入驻波比 ρ\rhoρρ=1+∣S11∣1−∣S11∣\rho=\frac{1+|S_{11}|}{1-|S_{11}|}ρ=1−∣S11​∣1+∣S11​∣​...

截止波长（频率）相同而场分布同的一对波型称为简并波。它们虽然场分布不同，但具有相同的传输特性矩形波导中的波型一般都是简并的波型，但 TEm0TE_{m0}TEm0​ 和 TE0nTE_{0n}TE0n​ 是非简并波，因为矩形波导中不存在 TMm0TM_{m0}TMm0​ 和 TM0nTM_{0n}TM0n​ 波。圆波导波型的简并有两种类型。一种是极化简并，任意极化方向的电磁波都可以看成是偶对称极化波和奇对称极化波的线性组合。偶对称极化波和奇对称极化波具有相同的场分布，即同一组 mmm 和 nnn 值，.

BJ-100型矩形波导传输TE10模，终端负载与波导不匹配，测得波导中相邻两个电场波节点之间的距离为19.88mm，求工作波长 λ\lambdaλ波导中相邻两个电场波节点之间的距离为19.88mmλp2=19.88mm\frac{\lambda_p}{2}=19.88mm2λp​​=19.88mm截止波长 λc\lambda_cλc​λc=2(1a)2+(0b)2=2a\lambda_c=\frac{2}{\sqrt{(\frac{1}{a})^2+(\frac{0}{b})^2}}=2aλc​=.

截止波数 kck_ckc​kc=(mπa)2+(nπb)2k_c=\sqrt{(\frac{m\pi}{a})^2+(\frac{n\pi}{b})^2}kc​=(amπ​)2+(bnπ​)2​截止波长 λc\lambda_cλc​λc=2πkc=2(ma)2+(nb)2\lambda_c=\frac{2\pi}{k_c}=\frac{2}{\sqrt{(\frac{m}{a})^2+(\frac{n}{b})^2}}λc​=kc​2π​=(am​)2+(bn​)2​2​截止频率 fcf_cfc​.

平行板电容器的电容C=ε0Sd C=\frac{\varepsilon_0S}{d}C=dε0​S​电容，即容电存储电荷的容器，只要一个物体能存储电荷即可视为电容孤立导体的电容静电屏蔽与电容这可以帮助理解为何平行板电容器计算电容的 qqq 只算一个极板上的电荷，平行板电容可以看作上面装置拍平得来电容和水罐子类比求均匀带正电的无限大平面的场强分布，设电荷面密度为 σe\sigma_eσe​运用高斯定理，做高斯面先计算电通量，设底面积为 SSS，则 ΦE两底=ES+ES=.

\nabla，示例∇U\nabla U∇U

求 E→\overrightarrow{E}EE→=∫dE→=14πε0∫dqr2r⃗^\overrightarrow{E}=\int d\overrightarrow{E}=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\int \frac{dq}{r^2}\hat{\vec{r}}E=∫dE=4πε0​1​∫r2dq​r^∯SE→⋅dS→=1ε0∑S内q\oiint_{S} \overrightarrow{E} \cdot d\overrightarrow{S}=\frac{1}{\var.

导波系统传输TM波和TE波的条件为f>fc或λ<λcf>f_c或\lambda<\lambda_cf>fc​或λ<λc​

TE波和TM波的相速和群速都随波长变化而变化，即是频率的函数，这种现象称为色散TE波和TM波称为色散波TEM波 (λc→∞,vp=vg=v)(\lambda_c \rightarrow \infty,v_p=v_g=v)(λc​→∞,vp​=vg​=v) 的相速和群速与频率没有关系，没有色散现象，故称为非色散波...

等相位面移动速度ej(ωt−βz)e^{j(\omega t-\beta z)}ej(ωt−βz)相速 vpv_pvp​ 是指导波系统中传输电磁波的等相位面沿轴向移动的速度。vp=dzdt=ωβv_p=\frac{dz}{dt}=\frac{\omega}{\beta}vp​=dtdz​=βω​vp=v1−(λλc)2>vv_p=\frac{v}{\sqrt{1-(\frac{\lambda}{\lambda_c})^2}}>vvp​=1−(λc​λ​)2​v​>v相速度描述的.

摘自西电王新稳老师的课程

边界条件非常重要但是非常难记，maxwell方程的高阶应用版本，根据具体条件分析吧

边界条件的基本应用吧

r→\overrightarrow{r}r表示场点，r→′\overrightarrow{r}'r′表示源点R→\overrightarrow{R}R表示源点指向场点R→=r→−r→′\overrightarrow{R}=\overrightarrow{r}-\overrightarrow{r}'R=r−r′R表示源点和场点之间的距离，标量函数R=∣r→−r→′∣=(x−x′)2+(y−y′)2+(z−z′)2R=\left | \overrightarrow{r}-\overrigh..

明确一点，P的计算是10lg，U的计算是20lg实际电压和功率是不变的0dBmW=-30dBW0dBuV=-120dBVP实际dBm-30=PdBW=UdBV-10lg50=U实际dBuV-120-17P实际dBm=U实际dBuV-120-17+30端口电阻一般为50欧姆10lg50=16.99=17

首先给定参考电压，再用实际电压做对数运算即可0dBuV推得V=1uV=e-6V，当参考电压为1V时得到-120dBV

来自《电磁兼容导论第二版》Clayton R.Paul

数量场的梯度方向导数，分别沿着 l1,l2l_1,l_2l1​,l2​ 方向的变化率沿着这一段的平均变化率u(P)−u(M)MP→u(P)-u(M) \over {\overrightarrow{MP}}MPu(P)−u(M)​P点动，取极限，全微分表示∂u∂l∣M=lim⁡MP→→0u(P)−u(M)MP→=∂u∂xcos⁡α+∂u∂ycos⁡β+∂u∂zcos⁡γ\fra...

电磁场理论▽×E⃗=−∂B⃗∂t▽×H⃗=J⃗+∂D⃗∂t▽⋅B⃗=0▽⋅D⃗=ρ\triangledown\times\vec E=-\frac{\partial\vec B}{\partial t} \\\triangledown\times\vec H=\vec J+\frac{\partial\vec D}{\partial t}\\\triangledown\cdot\vec ...

重要公式▽⋅(A⃗×B⃗)=B⃗⋅▽×A⃗−A⃗⋅▽×B⃗\triangledown \cdot(\vec A \times \vec B)= \vec B \cdot \triangledown \times\vec A-\vec A\cdot\triangledown\times\vec B▽⋅(A×B)=B⋅▽×A−A⋅▽×B证明▽=∂∂xe⃗x+∂∂ye⃗y+∂∂ze⃗z\t...

重要公式▽⋅(A⃗×B⃗)=B⃗⋅▽×A⃗−A⃗⋅▽×B⃗\triangledown \cdot(\vec A \times \vec B)= \vec B \cdot \triangledown \times\vec A-\vec A\cdot\triangledown\times\vec B▽⋅(A×B)=B⋅▽×A−A⋅▽×B证明▽=∂∂xe⃗x+∂∂ye⃗y+∂∂ze⃗z\t...

静电场：电荷相对于观察者没有运动而且电荷电量不随时间变化，这样一种电荷在周围引起的效应。特点：由于产生的电荷不随时间变化，所有物理量对时间偏导数为0∂(物理量)∂t=0\frac{\partial(物理量)}{\partial t}=0∂t∂(物理量)​=0电荷相对于观察者没有运动，观察者看不到电流，静电场无电流。电场强度1785年，库伦理论建立，把静电现象从定性研究提升...

电荷分布点电荷，n个点电荷即点电荷系统体分布，连续地分布有电荷，体电荷分布为了引入描述电荷分布的密度体电荷密度 ρ\rhoρr′r\primer′处挖去很小体积 VVV，定义这一点的平均密度，取极限把体积无限的收缩到这点ρ(r⃗′)=lim⁡ΔV→0ΔqΔV\rho (\vec r\prime)=\lim_{\Delta V \to 0}\frac{\Delta q}{\D...

无限大真空中知道电荷分布计算电场像切豆腐块一样，垂直x轴切成很多块，垂直y轴切成很多块，垂直z轴切成很多块，每一个小豆腐块都认为电量集中在几何中心，可以看作很多很多个点电荷堆叠而成，把每一个点电荷堆叠而成E⃗(r)=∑k=1nqke⃗Rk4πϵRk2\vec E(r)=\sum_{k=1}^n\frac{q_k\vec e_{R_k}}{4\pi\epsilon{R_k}^2}E(r)=...