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第三章 静态电磁场一、电磁场边界条件边界条件：边界条件的完整表征就是要导出界面两侧相邻点电磁场矢量所要满足的约束关系。1.法向边界条件2.切向边界条件①任何分界面上E的切向分量是连续的，为0②任何分界面上B的法向分量是连续的，为0③在分界面上有面电流(在理想导体表面上存在)，H的切向分量不连续，其差等于面电流密度；否则，H的切向分量是连续的④在分界面上有面电荷(在理想导体表面上存在)，D的法向分量不连续，其差等于面电荷密度；否则，D的法向分量是连续的二、静电场出发点：不随时间变

第四章 电磁场解析方法k为ε为\varepsilon为ε或μ\muμ一、唯一性定理唯一性定理是用来解释解存在和唯一的条件。静态电磁场的唯一性定理：eg1【例4-1】同心导体球壳间充满两种介质。内导体带电荷量Q ,外导体球壳接地。求导体球壳内电场分布由导体的边界条件知：导体表面电场的切向分量为0。因此，假设介质中电场只有径向分量，设介质1和2中电场为:切向是说导体球壳不是介质，因此只存在径向的分量就可以使用高斯定理求解电场答案：唯一性定义验证此解是否为静电场的解二、镜像方法h

第五章 时变电磁场一、时变电磁场的波动方程1.波动方程的推导思路：都是对旋度再求一次旋度电场波动方程$$\nabla\times\nabla\times E=-\frac{\partial}{\partial t}(\nabla \times B)\\ \quad\quad\quad\quad\quad\quad=-\frac{\partial}{\partial t}\nabla \times(\mu H)$$再由$$\nabla\times\nabla\times E=\nabl

第六章、平面电磁波6.1理想介质空间平面电磁波​ 当天线馈以随时间谐变的电流，谐变电流将在其周围激发出 随时间简谐变化的磁场，谐变的磁场又将激发出谐变的电场。导线外部空间谐变电磁场相互激发并向外延伸传播，形成电磁波。一、波动方程二、平面电磁波方程1.电场平面电磁波所在为无源区域E(z)=Ae−jkz+BejkzE(z)=Ae^{-jkz}+Be^{jkz}E(z)=Ae−jkz+Bejkz传播方向[外链图片转存失败,源站可能有防盗链机制,建议将图片保存下来直接上