射频同轴线阻抗

射频同轴线阻抗

射频同轴线的阻抗与线的绝缘介质的介电常数有关，与线的屏蔽层半径与内部导线半径的比值有关：
$$\begin{array}{r}{R}_0=\frac{1}{2\pi }\sqrt{\frac{{\mu }^{{}^{\prime }}}{{ϵ}^{{}^{\prime }}}}\ln (\frac{r_2}{r_1})\end{array}$$

式中，$r_1$为同轴线内芯导线的半径，$r_2$为同轴线外层屏蔽层的半径，内芯导线与屏蔽层之间的绝缘介质的介电常数为${ϵ}^{{}^{\prime }}$，磁导率为${\mu }^{{}^{\prime }}$.
由公式可知，同轴线绝缘介质的介电常数越大，单位长度的阻抗越小；外径与内径之比$\frac{r_2}{r_1}$越大，阻抗越大。

绝缘层的介电常数${\mu }^{{}^{\prime }}$与磁导率${ϵ}^{{}^{\prime }}$与单位长度的电感$L_0$、单位长度的电容$C_0$之间有以下关系：
$$\begin{array}{r}{\mu }^{{}^{\prime }}{ϵ}^{{}^{\prime }}=L_0{C}_0\end{array}$$

单位长度同轴线的电感

同轴线的电感为内自感与外自感之和，内自感为磁链与部分电流相交链形成的电感，外电感为磁链与全部电流相交链形成的电感；
根据安培环路定律可以计算同轴线单位长度的电感量. 安培环路定律：
$$\begin{array}{r}\oint Hdl=I\end{array}$$
同轴线单位长度的内自感$L_i$为：
$$\begin{array}{r}{L}_i=\frac{{\mu }_0}{8\pi }\end{array}$$